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      半解析快速傅里葉變換
      時(shí)間:2019-08-05 10:35來(lái)源:訊技光電作者: 技術(shù)部點(diǎn)擊:次打印
      我們提出了一種處理傅里葉變換的方法,其并不需要二次多項式相位項的抽樣,而是用解析的方法處理。我們提出該理論的同時(shí)也給出了幾個(gè)例子證明其潛力。
       
      1.簡(jiǎn)介
       
      物理光學(xué)建模需要頻繁地從空間轉換到角頻域,反之亦然。這可以由電場(chǎng)和磁場(chǎng)分量的傅里葉變換得到。所以,快速傅里葉變換(FFT)算法成了快速物理光學(xué)建模的支柱[1]。FFT技術(shù)的數值計算量與場(chǎng)分量復振幅所需采樣點(diǎn)的數量近似成線(xiàn)性關(guān)系。在光學(xué)中,我們經(jīng)常處理有強波陣面相位的場(chǎng)分量,例如:球形。但是由于2π模,平滑的波陣面相位的復抽樣導致了大量的數值計算工作,甚至在FFT中也是如此。
       
      2.理論
      2.1 場(chǎng)的表征:提取二次相位
       
      我們從空間域的符號開(kāi)始,在本文中我們使用符號對應6個(gè)場(chǎng)分量,也就是V = (E, H):
       
       
      (1)
       
      在公式1中,我們假設場(chǎng)有兩部分:衍射場(chǎng)和一個(gè)平滑的波陣面相位exp(iψ(ρ))。對于得到的結果,我們從波陣面相位中提取二次相位exp(iψ(ρ))并且將余下的部分認為是余項場(chǎng)。假設exp(iψ(ρ))可由其實(shí)數系數C和D = (Dx, Dy)給出:
       
      (2)
      顯然,在強二次相位情況中,全場(chǎng)比余項場(chǎng)需要更多的抽樣量。所以,我們的目標是通過(guò)FFT且無(wú)二次相位項exp(iψ(ρ))抽樣的情況下,計算V(ρ)的傅里葉變換。
       
      2.2.半解析傅里葉變換
       
      從卷積定理可知:
       
       (3)
       
      通常來(lái)說(shuō),項必須進(jìn)行數值計算處理。另一方面,從數學(xué)角度[2]我們可知:
       
       (4)
       
      適用于任何復,只要R{a} ≥ 0且a ≠ 0。
      在該數學(xué)工具的幫助下,項κ[exp(iψ(ρ))]的解析表征可以推導出來(lái):
                           (5)
      其中:
                            (6)
      其中常數項。
      將公式5帶入公式3,通過(guò)改變卷積和傅里葉變換積分的階次,我們發(fā)現可以表示為:
      (7)
      其中:
       (8)
      這里, 和坐標項。公式7-8是半解析傅里葉變換的數學(xué)表達式。它表示全場(chǎng)的FFT可被兩個(gè)余項場(chǎng)的FFT替代。
       
      3.數值仿真
       
      這些概念在物理光學(xué)建模和設計軟件Wyrowski VirtualLab Fusion[3]中實(shí)現。
       
      3.1.有效性測試1:純二次相位
       
      在第一組測試中,我們準備了余項場(chǎng),其幅度信息如圖1所示,且相位為零。我們將不同的二次相位項exp(iψq(ρ))與之相乘,組成。然后我們分別對全場(chǎng)應用FFT和半解析FFT。
       

       
      圖2展示了不同情況下FFT和半解析FFT所需的采樣點(diǎn)?梢园l(fā)現當場(chǎng)有強二次相位時(shí),半解析FFT需要比FFT少得多的抽樣點(diǎn)。
       

       
      在圖3中我們給出了三個(gè)典型位置的角頻譜的振幅。解釋了波陣面相位的物理意義,因此當波陣面相位非常小時(shí),在FT中衍射效應占主導地位。否則,當波陣面相位增加時(shí),FT展現了越來(lái)越多的幾何特征。
       
      3.2 有效性測試2:球形相位
      在第二組中,我們將乘上另一種相位:球形相位 。
      不像測試1,我們只能用解析方法處理二次部分而不能處理整個(gè)球形相位。所以,余項場(chǎng)的相位不再是零而是球形和二次相位之間的差值,并且它會(huì )隨著(zhù)球半徑r的減小而越來(lái)越大。
      不同情況下FFT和半解析FFT的抽樣點(diǎn)于圖4給出。結果顯示在強球形相位情況下,由于相位差,需要更多的抽樣點(diǎn),這導致了半解析FT的抽樣數量同樣增加了。
       

       
      4.結論
      我們論證了半解析FFT的推導并且展示了幾個(gè)數值例子。事實(shí)表明,半解析FFT的采樣僅取決于余項場(chǎng)。在波陣面相位較強的場(chǎng)中,半解析FFT需要的采樣點(diǎn)明顯較少。
       
      參考文獻
      [1] E. O. Brigham, “The fast Fourier transform and its applications.” (1988).
      [2] L. Mandel and E. Wolf, Optical coherence and quantum optics (Cambridge university press, 1995).
      [3] “Wyrowski VirtualLab Fusion, developed by Wyrowski Photonics UG, distributed by LightTrans GmbH,”.
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